MECÂNICA DE ANCELMO L. GRACELI GENERALIZADA QUÂNTICA ENTRÓPICA [1.706]

MECÂNICA DE ANCELMO L. GRACELI GENERALIZADA QUÂNTICA ENTRÓPICA. [1.701]

UM SISTEMA OU PARTÍCULA EM ENTROPIA ALTERA A NATUREZA E PROCESSAMENTO [INTENSIDADE E ACELERAÇÃO] DO PROCESSO. LEVANDO A INSTABILIDADES E VARIAÇÕES DOS PROCESSOS E ENERGIA DOS PROCESSOS

IEO [ENTROPIA]= $S=k\cdot \ln \Omega$ / $G$ = ENERGIA OSCILATÓRIA.= ENTROPIA / OPERADOR DE GRACELI.

ENTROPIA QUÂNTICA GENERALIZADA DE ANCELMO L. GRACELI.

$G$ $G$ $\lambda$ $\psi ^{*}$ $T_{\mu \nu }$ ${\frac {h}{m_{e}c}}$ ] [ $S=k\cdot \ln \Omega$ ] $-i\hbar {\frac {\partial }{\partial x_{n}}}$

$G$ $T_{\mu \nu }$ $S=k\cdot \ln \Omega$ ] $-i\hbar {\frac {\partial }{\partial x_{n}}}$

$G$ $\lambda$ ${\hat {H}}$ $S=k\cdot \ln \Omega$ ] $-i\hbar {\frac {\partial }{\partial x_{n}}}$

$S=k\cdot \ln \Omega$ = ENERGIA OSCILATÓRIA.

DEPENDE DA INTENSIDADE DA ENTROPIA

MECÂNICA GRACELI GENERALIZADA - QUÂNTICA TENSORIAL DIMENSIONAL RELATIVISTA DE CAMPOS.

DE ANCELMO LUIZ GRACELI [BRASILEIRO].

FÍSICA GRACELI DIMENSIONAL. [dimensionismo indeterminado Graceli].

MECÂNICA E TEORIAS DE GRACELI [25]

MECÃNICA GRACELI GERAL - QTDRC.

Ancelmo Graceli work [4]

ANCELMO GRACELI - OBRA [5]

$equação Graceli dimensional relativista tensorial quântica de campos$

$\psi ^{*}$

$[$ $\psi ^{*}$ $G$ * $\psi ^{*}$ $G_{\mu \nu }\$ $T_{\mu \nu }$ G $T^{\nu }{}_{\alpha }$ $T_{\mu \nu }$ $/$ $-i\hbar {\frac {\partial }{\partial x_{n}}}$ $.$ = $\left|\psi ({\vec {r}},t)\right\rangle$ /

$G_{\mu \nu }\$ $T_{\mu \nu }$ G $T^{\nu }{}_{\alpha }$ $T_{\mu \nu }$ $-i\hbar {\frac {\partial }{\partial x_{n}}}$ $.$ = $\left|\psi ({\vec {r}},t)\right\rangle$ +

$+$ $G$ * $\psi ^{*}$ [ $\psi ^{*}$ ${\boldsymbol {\mu }}$ ] $\lambda$ ω ${\mathcal {T}}$ , $\sigma$ , $\psi$ $-i\hbar {\frac {\partial }{\partial x_{n}}}$ [x,t] ] =

//////

[

$\psi ^{*}$

$TeoriaInteraçãomediadorMagnitude relativaComportamentoFaixaCromodinâmicaForça nuclear forteGlúon10411/r71,4 × 10-15 mEletrodinâmicaForça eletromagnéticaFóton10391/r2infinitoFlavordinâmicaForça nuclear fracaBósons W e Z10291/r5 até 1/r710-18 mGeometrodinâmicaForça gravitacionalgráviton101/r2infinito$

Teoria	Interação	mediador	Magnitude relativa	Comportamento	Faixa
Cromodinâmica	Força nuclear forte	Glúon	1041	1/r7	1,4 × 10-15 m
Eletrodinâmica	Força eletromagnética	Fóton	1039	1/r2	infinito
Flavordinâmica	Força nuclear fraca	Bósons W e Z	1029	1/r5 até 1/r7	10-18 m
Geometrodinâmica	Força gravitacional	gráviton	10	1/r2	infinito

$G* = OPERADOR DE DIMENSÕES DE GRACELI.$

DIMENSÕES DE GRACELI SÃO TODA FORMA DE TENSORES, ESTRUTURAS, ENERGIAS, ACOPLAMENTOS, , INTERAÇÕES DE CAMPOS E ENERGIAS, DISTRIBUIÇÕES ELETRÔNICAS, ESTADOS FÍSICOS, ESTADOS QUÂNTICOS, ESTADOS FÍSICOS DE ENERGIAS DE GRACELI, E OUTROS.

$G$

$LEVANDO E UM SISTEMA DE FASES ÍNFIMAS, TEMOS UM SISTEMA DIMENSIONAL INDETERMINADO.$

$OS PONTOS DE TRANSFORMAÇÕES E POTENCIAIS DAS ESTRUTURAS TAMBÉM SÃO DIMENSÕES DE GRCELI.$

$G$ * $\psi ^{*}$ [ $\psi ^{*}$ $T_{\mu \nu }$ $-i\hbar {\frac {\partial }{\partial x_{n}}}$

MECÂNICA GRACELI GENERALIZADA - QUÂNTICA TENSORIAL DIMENSIONAL RELATIVISTA DE INTERAÇÕES DE CAMPOS. EM ;

MECÂNICA GRACELI REPRESENTADA POR TRANSFORMADA.

dd = dd [G] = DERIVADA DE DIMENSÕES DE GRACELI.

CONFORME A TEORIA DE GRACELI DO AFASTAMENTO DOS PLANETAS E SATÉLITES, A TERRA DO AMANHÂ SERÁ O MARTE DE HOJE, E QUE FOI O VÊNUS DE HOJE, O MESMO SERVE PARA MARTE DE ONTEM. ISTO EXPLICA PORQUE SE TEM MARCAS DE RIOS EM MARTE.

$G$ $G$ $\lambda$ $\psi ^{*}$ $T_{\mu \nu }$ ${\frac {h}{m_{e}c}}$ ] $-i\hbar {\frac {\partial }{\partial x_{n}}}$

$G$ $T_{\mu \nu }$ $-i\hbar {\frac {\partial }{\partial x_{n}}}$

$G$ $\lambda$ ${\hat {H}}$ $-i\hbar {\frac {\partial }{\partial x_{n}}}$

- [ $G*$ $\hbar$ $.$ $\psi$

G { f [dd]} ´[d] $\psi ^{*}$ $\hbar$ $\psi$ $f [d] G*$ $T_{\mu \nu }$ $\psi$ $dd [G]$

O ESTADO QUÂNTICO DE GRACELI

- [ $G*$ $\hbar$ $.$ $\psi$ $\left|\psi \right\rangle ={\frac {1}{\sqrt {2}}}{\bigg (}\left|\uparrow \downarrow \right\rangle -\left|\downarrow \uparrow \right\rangle {\bigg )},$ ]

$G* = DIMENSÕES DE GRACELI TAMBÉM ESTÁ RELACIONADO COM INTERAÇÕES DE ENERGIAS, QUÂNTICAS, RELATIVÍSTICAS, , E INTERAÇÕES DE CAMPOS.$

o tensor energia-momento $T_{\mu \nu }$ é aquele de um campo eletromagnético,

${\mathcal {T}}$

$G$ $G$ $\lambda$ $\psi ^{*}$ $T_{\mu \nu }$ ${\frac {h}{m_{e}c}}$ ] [ $S=k\cdot \ln \Omega$ ]

\Gamma _{i\to f}={\frac {2\pi }{\hbar }}\left|\langle f|H'|i\rangle \right|^{2}\rho (E_{f}),

$-i\hbar {\frac {\partial }{\partial x_{n}}}$

$G$ $T_{\mu \nu }$ $S=k\cdot \ln \Omega$ ]

\Gamma _{i\to f}={\frac {2\pi }{\hbar }}\left|\langle f|H'|i\rangle \right|^{2}\rho (E_{f}),

$-i\hbar {\frac {\partial }{\partial x_{n}}}$

$G$ $\lambda$ ${\hat {H}}$ $S=k\cdot \ln \Omega$ ]

\Gamma _{i\to f}={\frac {2\pi }{\hbar }}\left|\langle f|H'|i\rangle \right|^{2}\rho (E_{f}),

$-i\hbar {\frac {\partial }{\partial x_{n}}}$

$S=k\cdot \ln \Omega$ = ENERGIA OSCILATÓRIA.

DEPENDE DA INTENSIDADE DA ENTROPIA

Em física quântica , a regra de ouro de Fermi é uma fórmula que descreve a taxa de transição (a probabilidade de uma transição por unidade de tempo) de um autoestado de energia de um sistema quântico para um grupo de autoestados de energia em um contínuo, como resultado de uma perturbação fraca . Essa taxa de transição é efetivamente independente do tempo (desde que a intensidade da perturbação seja independente do tempo) e é proporcional à intensidade do acoplamento entre os estados inicial e final do sistema (descrita pelo quadrado do elemento de matriz da perturbação), bem como à densidade de estados . Ela também é aplicável quando o estado final é discreto, ou seja, não faz parte de um contínuo, se houver alguma decoerência no processo, como relaxamento ou colisão de átomos, ou ruído na perturbação, caso em que a densidade de estados é substituída pelo inverso da largura de banda de decoerência.

Contexto histórico

Embora a regra seja nomeada em homenagem a Enrico Fermi , o primeiro a obter a fórmula foi Paul Dirac , ^[ 1 ] pois ele havia formulado vinte anos antes uma equação virtualmente idêntica, incluindo os três componentes de uma constante, o elemento de matriz da perturbação e uma diferença de energia. ^[ 2 ] Ela recebeu esse nome porque, devido à sua importância, Fermi a chamou de "regra de ouro nº 2". ^[ 3 ]

A maioria dos usos do termo regra de ouro de Fermi se refere à "regra de ouro nº 2", mas a "regra de ouro nº 1" de Fermi tem uma forma semelhante e considera a probabilidade de transições indiretas por unidade de tempo. ^[ 4 ]

A taxa e sua derivação

A regra de ouro de Fermi descreve um sistema que começa em um autoestado. $|i\rangle$ de um Hamiltoniano não perturbado $H₀$ e considera o efeito de um Hamiltoniano perturbador $H'$ $aplicado$ ao sistema. Se $H'$ for independente do tempo, o sistema transita apenas para os estados do contínuo que possuem a mesma energia que o estado inicial. Se $H'$ oscilar sinusoidalmente em função do tempo (ou seja, for uma perturbação harmônica) com uma frequência angular $ω$ , a transição ocorre para estados com energias que diferem em $ħω$ da energia do estado inicial.

Em ambos os casos, a probabilidade de transição por unidade de tempo a partir do estado inicial. $|i\rangle$ para um conjunto de estados finais $|f\rangle$ é essencialmente constante. É dado, em primeira aproximação, por $\Gamma _{i\to f}={\frac {2\pi }{\hbar }}\left|\langle f|H'|i\rangle \right|^{2}\rho (E_{f}),$ onde $\langle f|H'|i\rangle$ é o elemento de matriz (na notação bra-ket ) da perturbação $H'$ entre os estados final e inicial, e $\rho (E_{f})$ é a densidade de estados (número de estados do contínuo dividido por $� �$ no intervalo de energia infinitesimalmente pequeno $�$ para $E+dE$ ) na energia $E_{f}$ dos estados finais. Essa probabilidade de transição também é chamada de "probabilidade de decaimento" e está relacionada ao inverso da vida média . Assim, a probabilidade de encontrar o sistema no estado $|i\rangle$ é proporcional a $e^{-\Gamma _{i\to f}t}$ .

A maneira padrão de derivar a equação é começar com a teoria de perturbação dependente do tempo e tomar o limite para absorção sob a suposição de que o tempo da medição é muito maior do que o tempo necessário para a transição.

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